diff --git a/course2/sem3/homework/assets/10.png b/course2/sem3/homework/assets/10.png
new file mode 100644
index 0000000..5683429
Binary files /dev/null and b/course2/sem3/homework/assets/10.png differ
diff --git a/course2/sem3/homework/assets/11.png b/course2/sem3/homework/assets/11.png
new file mode 100644
index 0000000..60d99a6
Binary files /dev/null and b/course2/sem3/homework/assets/11.png differ
diff --git a/course2/sem3/homework/assets/9.png b/course2/sem3/homework/assets/9.png
new file mode 100644
index 0000000..842ae1a
Binary files /dev/null and b/course2/sem3/homework/assets/9.png differ
diff --git a/course2/sem3/homework/solutions.pdf b/course2/sem3/homework/solutions.pdf
index 96d433d..9403524 100644
Binary files a/course2/sem3/homework/solutions.pdf and b/course2/sem3/homework/solutions.pdf differ
diff --git a/course2/sem3/homework/solutions.typ b/course2/sem3/homework/solutions.typ
index d85e647..d0c7995 100644
--- a/course2/sem3/homework/solutions.typ
+++ b/course2/sem3/homework/solutions.typ
@@ -379,7 +379,7 @@ $
     image("assets/7.png"),
     supplement: [Рис.],
     caption: [Прямоугольный контур с током и его центр.]
-  )
+  ) <img7>
 ]
 
 В системе СИ: $d eq 16 "см" eq 0.16 "м"$. Обозначим стороны прямоугольника $a$ и $b$, тогда длина диагонали $d$ равна:
@@ -511,6 +511,14 @@ $
 
 *Решение*: хз
 
+#align(center)[
+  #figure(
+    image("assets/9.png"),
+    supplement: [Рис.],
+    caption: [Два параллельных проводника с противоположными токами.]
+  ) <img9>
+]
+
 *Ответ*: $H approx 8 "А/м"$.
 
 #align(center)[===== №3]
@@ -524,7 +532,7 @@ $
     image("assets/8.svg"),
     supplement: [Рис.],
     caption: [Цилиндрический провод с током вдоль оси.]
-  )
+  ) <img8>
 ]
 
 Для осесимметричного распределения удобно взять круговой контур радиуса $r$, с центром на оси цилиндра. Интеграл по контуру: 
@@ -647,7 +655,17 @@ $
 
 Квадратная рамка со стороной $a eq 70 "см"$ помещена в магнитное поле так, что нормаль к рамке составляет угол $alpha eq 45 degree$ с направлением магнитного поля. Индукция магнитного поля меняется по закону $B eq B_0 cos omega t$, где $B_0 eq 0.2 "Тл", omega eq 6 " с"^(-1)$. Рассчитать ЭДС индукции, возникающей в рамке в момент времени $t eq 3 "с"$.
 
-*Решение*: ЭДС индукции определяется законом Фарадея: 
+*Решение*: 
+
+#align(center)[
+  #figure(
+    image("assets/10.png"),
+    supplement: [Рис.],
+    caption: [Квадратная рамка в переменном магнитном поле.]
+  )
+]
+
+ЭДС индукции определяется законом Фарадея: 
 
 $
 cal(E) eq -frac(d Phi, d t)